满足全反射的条件是什么?发生全反射的条件 发生全反射的条件介绍

满足全反射的条件是什么?

满足全反射的条件是什么?

1光从 光密介质 射到它与 光疏介质 的界面上; 2入射角等于或大于临界角。

发生全反射的条件 发生全反射的条件介绍

1、发生全反射条件：光从光密介质进入光疏介质；入射角等于或大于临界角。

2、当折射角增至90°时，折射光线沿界面方向传播，再稍微增大入射角，入射光线将全部按反射定律反射回光密介质，这种现象称为全反射。全内反射，指光由光密介质（即光在此介质中的折射率大的）射到光疏介质（即光在此介质中折射率小的）的界面时，全部被反射回原介质内的现象。

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圆心为o半径为r的圆光线全反射

半径为 R 的半圆柱形玻璃砖的横截面如图所示， O 为圆心，光线Ⅰ沿半径方向从 a 处射入玻璃后，恰在 O 点发生全反射.另一条光线Ⅱ平行于光线Ⅰ从更高点 b 射入玻璃砖后，折射到 MN 上的d点.测得 Od = ，则玻璃砖的折射率多大？
答案： 解析： 设光线Ⅱ的入射角和折射角分别为i、r 在△bOd中， bd=R sinr= 由折射定律，有 =n 即sini=n. 又光线Ⅰ与Ⅱ平行，且在O点恰好发生全反射，有 sini= 所以n=. 从而得n=≈2.03 提示： 【说明】解答这一类问题要抓住折射定律和全反射的条件这个关键.在分析、研究光路时，常要假设某一条光线恰能符合题意要求，再据此画出其反射、折射或全反射的光路图，作出推断或求解. 【设计意图】通过本例说明利用折射定律和全反射的条件分析解决问题的 ***

全反射时有没有半波损失?

【全反射没有半波损失】从波动理论可知，如果入射光在光密媒质中前进，遇到光疏媒质的界面时，不产生半波损失。不论是掠射或垂直入射，折射光的振动方向相对于入射光的振动方向，永远不发生半波损失。入射光在光疏媒质中前进，遇到光密媒质界面时，在掠射或垂直入射2种情况下，在反射过程中产生半波损失，这只是对光的电场强度矢量的振动而言。
【全反射】又称全内反射，指光由光密（即光在此介质中的折射率大的）媒质射到光疏（即光在此介质中折射率小的）媒质的界面时，全部被反射回原介质内的现象。

全反射是从光密到光疏吗

是的，全反射一定要从光密介质到光疏介质。如果是从光疏介质到光密介质，折射角一定小于入射角，所以不管入射角多大，总会有一部分光折射，所以就不会发生全反射。

全反射详细资料大全

全反射：又称全内反射，指光由光密介质（即光在此介质中的折射率大的）射到光疏介质（即光在此介质中折射率小的）的界面时，全部被反射回原介质内的现象。

基本介绍

中文名 ：全反射 外文名 ：total internal reflection 又称 ：全内反射 条件 ：入射角大于临界角 条件 ：光密到光疏 简介,原理,套用,光导纤维(光纤),液晶背光,潜水镜,脚踏车尾灯,条件,全反射的证明,

简介

英文名称: total internal reflection(TIR) 光由光密介质进入光疏介质时，要离开法线折射，如图所示。当入射角θ增加到某种情形（图中e射线）时，折射线延表面进行，即折射角为90°，该入射角θ称为临界角。若入射角大于临界角，则无折射，全部光线均返回光密介质（如图f、g射线），此现象称为全反射。当光线由光疏介质射到光密介质时，因为光线靠近法线而折射，故这时不会发生全反射。 全反射

原理

从光密介质进入光疏介质时入射角增大到某临界角时，会产生全反射。 临界角公式为 （n2为图1中n',n1为图1中n）。 （C为临界角）当光射到两种介质界面，只产生反射而不产生折射的现象．当光由光密介质射向光疏介质时，折射角将大于入射角。当入射角增大到某一数值时，折射角将达到90°，这时在光疏介质中将不出现折射光线，只要入射角大于或等于上述数值时，均不再存在折射现象，这就是 全反射 ．所以产生全反射的条件是：①光必须由光密介质射向光疏介质；②入射角必须大于或等于临界角(C)。 全反射 所谓光密介质和光疏介质是相对的。两物质相比，折射率较小的，光速在其中较快的，就为光疏介质；折射率较大的，光速在其中较慢的，就为光密介质。例如，水折射率大于空气，所以相对于空气而言，水就是光密介质；而玻璃的折射率比水大，所以相对于玻璃而言，水就是光疏介质。 临界角 是折射角为90度时对应的入射角（只有光线从光密介质进入光疏介质且入射角大于或等于临界角时，才会发生全反射。）

套用

光导纤维(光纤)

全反射的套用：光导纤维是全反射现象的重要套用。蜃景的出现，是光在空气中全反射形成的。 全反射是一种特殊的折射现象，当光线从一种介质1射向另一种介质2时，本来应该有一部分光进入介质2，称为折射光，另一部分光反射回介质1，称为反射光。但当介质1的折射率大于介质2的折射率，即光从光密介质射向光疏介质时，折射角是大于入射角的，所以当增大入射角，折射角也增大，但折射角先增大到90度，此时（入射角叫临界角）折射光消失，只剩下反射光，称为全反射现象。 光纤通信利用的就是全反射的道理。光纤在结构上有中心和外皮两种不同介质，光从中心传播时遇到光纤弯曲处，会发生全反射现象，而保证光线不会泄漏到光纤外。光在均匀透明的，即使是弯曲的玻璃棒的光滑内壁上，借助于接连不断地全反射，可以从一端传导到另一端，如图2a所示。当棒的截面直径很小，甚至到数微米数量级，传导的效果也不变，这种导光的细玻璃丝称为光学纤维。光在纤维中的传导有专门的波导理论来论述，但是也不妨用光的全反射来作一般的解释。 全反射 构想图2b所示为一根放大了的光学纤维的一段断面，它的内芯的折射率为 ，外皮层的折射率为 ，并且 > 。入射光线从折射率为 的媒质射到A点，进入玻璃芯后直射到芯与外皮层的分界面上。由于 > ，所以当在分界面上的入射角 大于 就产生全反射，也就是只要光线在A端的入射角不大于一固定值就能连续不断地产生全反射，从而由纤维的A端传导到另一端。人们通常称 为光学纤维的数值孔径。 如果玻璃纤维弯曲得很厉害，以致于某些光线在弯曲处在芯与外皮层的分界面上的入射角小于临界角，则相应的光线会透过分界面，由外皮层漏掉。不过，只要弯曲的曲率半径比纤维的截面半径大10倍以上，则所述的漏光并不严重。所以，一般弯曲的光学纤维，只要它的玻璃芯的透明度高、均匀，并且芯与外皮层之间的分界面光滑，就是一根好的光导管。数以万计的光学纤维构成的光学纤维束不仅能传导光能，也能将图像从一端传到另一端。仅限于传光能的纤维束称传光束，同时能传图像的纤维束称传像束，两者之不同处，就在于后者要求纤维束中的光学纤维在两端面上的位置需有严格的几何相似关系。 公式 光学纤维束已成为一种新的光学基本元件，在光通信、光学窥视及光学特殊照明等方面有很重要的套用；也是某些新型光学系统和某些特殊雷射器的组成部分。 ①传导光束。 ② 改变光的方向。在许多光学仪器和光学技术装置中，经常用光在棱镜中的全反射来改变光的进行方向（见反射元件）。 ③ 测量折射率。利用全反射构成测媒质折射率的折射计（见折射率测量）。

液晶背光

背光是电子工业中一种常用的照明形式，常被用于LCD显示器上。背光是从显示器的侧边或是背后提供照射，其光源可能是电光面板，发光二极体等。电光面板提供整个表面均匀的发光。与光纤的要求不同，在边缘型LED背光中，要求破坏发光管（Lighting Pipe）表面的全反射条件，使得光线可以从发光管中泄漏出来而产生照明的效果。其结构和表面形貌图如下。 边缘照亮LED背光 破坏表面的全反射条件

潜水镜

潜水镜是用来保护潜水者免于呛水、保护眼睛免受水的 *** 、看清水下物的防护镜。

脚踏车尾灯

它是由互成直角的一些小平面镜组成的，由于光的反射，会把车子、霓虹、路灯等光源发出光反射到司机，使司机能看到前面骑脚踏车的人，从而避免交通事故。

条件

①光从光密介质射到它与光疏介质的界面上；②入射角大于或等于临界角。

全反射的证明

在用 Huygens 原理推导 Snell 定律时最重要的一点是: 在介质边界处波的相位连续. 之所以会发生全反射, 就是两个介质的折射率相差太大, 无论折射角如何变化, 都无法形成一个等相面. 可以从微观角度理解等相面要求的合理性: 固体中的电偶极子在外电磁场中振荡从而辐射出电磁波. 只有当原子辐射出的电磁波在某方向上等相位时, 这些电磁波才能干涉相长. 这就是折/反射光.如果辐射出的电磁波在任何方向都无法等相位, 这些电磁波就会干涉相消. 这个干涉相消就是全反射后出现的衰逝波. 这种干涉的图像就是路径积分的物理基础, 也是 Fermat 原理的一个很好诠释. 可以参考:光是如何知道哪条路线最快的，费马原理是不是违背常理呢？中许可和胡鞍钢的回答. 当然 Huygens 原理是电磁波的散射理论的一个近似结果, 其物理图像如上所说, 基本上是正确的. 但其数学上不严格. 有关 Huygens 原理的改进和修正请参考:惠更斯原理，波前每一点相当于新的波源，产生的子波会回传不会与原波不停减弱抵消，为什么不会？